Отрывок: (И)- следует окончательный результат Г = Л - [ 1 ~ ^ { ^ ^ ^ - и - е х р ( - к Ч ) < / к ] 1 (12) При г = 2 о (или £ = 0 ) интеграл в (12) вычисляется й изменение температуры среды на поверхности источника описывается формулой - Т„ - -а* - г < > ( 1 - е г /с /т ~ е х р г ) - (13) На рис.1 представлен расчёт по (13) возрастания температуры сре ды у поверхности источника тепла. При малых V ( V « 7 ) , исполь зуя разложения в степенные ряды , из (13) по...
Полная запись метаданных
Поле DC | Значение | Язык |
---|---|---|
dc.contributor.author | Сандт Р. Х. | ru |
dc.contributor.author | Филиппов Г. В. | ru |
dc.contributor.author | Фомин Г. Е. | ru |
dc.contributor.author | Шахов В. Г. | ru |
dc.coverage.spatial | источник постоянной интенсивности | ru |
dc.coverage.spatial | неограниченное пространство | ru |
dc.coverage.spatial | плоский источник тепла | ru |
dc.coverage.spatial | сферический источник | ru |
dc.coverage.spatial | тонкие стенки | ru |
dc.coverage.spatial | температуропроводность среды | ru |
dc.coverage.spatial | прогрев полупространства | ru |
dc.coverage.spatial | преобразования Лапласа | ru |
dc.creator | Сандт Р. Х., Филиппов Г. В., Фомин Г. Е., Шахов В. Г. | ru |
dc.date.accessioned | 2022-06-30 10:55:53 | - |
dc.date.available | 2022-06-30 10:55:53 | - |
dc.date.issued | 1974 | ru |
dc.identifier | RU\НТБ СГАУ\485194 | ru |
dc.identifier.citation | Распространение тепла от источника постоянной интенсивности / Р. Х. Сандт, Г. В. Филиппов, Г. Е. Фомин, В. Г. Шахов // Гидрогазодинамика : межвуз. сб. / М-во высш. и сред. спец. образования РСФСР, Куйбышев. авиац. ин-т им. С. П. Королева. - Куйбышев : КуАИ, 1972-Вып. 2: / [редкол.: Л. И. Кудряшев (отв. ред.) и др.]. - 1974. - С. 78-84. | ru |
dc.identifier.uri | http://repo.ssau.ru/handle/GIDROGAZODINAMIKA/Rasprostranenie-tepla-ot-istochnika-postoyannoi-intensivnosti-98195 | - |
dc.description.abstract | Найдено точное решение нестационарной задачи о прогреве полупространства бесконечным плоским источником тепла и неограниченного пространства сферическим источником конечного радиуса и постоянной интенсивности. Приведено решение первой задачи с учётом "тонкой стенки" на поверхности источника тепла, теплопроводность которой выше теплопроводности полупространства. | ru |
dc.relation.ispartof | Гидрогазодинамика : межвуз. сб. - Текст : электронный | ru |
dc.source | Гидрогазодинамика. - Вып. 2 | ru |
dc.title | Распространение тепла от источника постоянной интенсивности | ru |
dc.type | Text | ru |
dc.citation.epage | 84 | ru |
dc.citation.spage | 78 | ru |
dc.textpart | (И)- следует окончательный результат Г = Л - [ 1 ~ ^ { ^ ^ ^ - и - е х р ( - к Ч ) < / к ] 1 (12) При г = 2 о (или £ = 0 ) интеграл в (12) вычисляется й изменение температуры среды на поверхности источника описывается формулой - Т„ - -а* - г < > ( 1 - е г /с /т ~ е х р г ) - (13) На рис.1 представлен расчёт по (13) возрастания температуры сре ды у поверхности источника тепла. При малых V ( V « 7 ) , исполь зуя разложения в степенные ряды , из (13) по... | - |
Располагается в коллекциях: | ГИДРОГАЗОДИНАМИКА |
Файлы этого ресурса:
Файл | Размер | Формат | |
---|---|---|---|
Стр.-78-84.pdf | 671.12 kB | Adobe PDF | Просмотреть/Открыть |
Показать базовое описание ресурса
Просмотр статистики
Поделиться:
Все ресурсы в архиве электронных ресурсов защищены авторским правом, все права сохранены.