Отрывок: к. вблизи температуры Кюри ix для продольных возбуждений, соответствующих ωp должно иметь место условие ω(q⃗ → 0) = 0. Воспользуемся для рассматриваемой модели также более сложным рас- цеплением симметричного вида 〈〈hzmh±g |h−f 〉〉 = 〈hzm〉 〈〈h±g |h−f 〉〉+ 〈h±g 〉 〈〈hzm|h−f 〉〉O (62) Введем обозначения ufg = 〈〈h+g |h−f 〉〉P vfg = 〈〈h−g |h−f 〉〉P wfg = 〈〈hzg |h−f 〉〉P λfg = 〈h−f h+g 〉+ (1R2)δfg(1− 2〈h−f h+g 〉)P µfg = 〈h−f h−g 〉P ,fg = 〈h−f hzg〉 − δfg〈h−f hzg〉O (63) С использованием приближения (63) и о...
Полная запись метаданных
Поле DC | Значение | Язык |
---|---|---|
dc.contributor.author | Башкиров Е. К. | ru |
dc.contributor.author | Министерство образования и науки Российской Федерации | ru |
dc.contributor.author | Самарский государственный университет | ru |
dc.contributor.author | Кафедра общей и теоретической физики | ru |
dc.coverage.spatial | двухвременные температурные функции Грина | ru |
dc.coverage.spatial | модель Боголюбова | ru |
dc.coverage.spatial | квантовая оптика | ru |
dc.coverage.spatial | кинетика электронов | ru |
dc.coverage.spatial | неравновесные процессы | ru |
dc.coverage.spatial | сегетоэлектричество | ru |
dc.coverage.spatial | система двухуровневых атомов | ru |
dc.coverage.spatial | ферромагнетизм | ru |
dc.coverage.spatial | ферромагнитный резонанс | ru |
dc.coverage.spatial | физика твердого тела | ru |
dc.coverage.spatial | спонтанное излучение | ru |
dc.coverage.spatial | термостат | ru |
dc.coverage.spatial | учебные издания | ru |
dc.coverage.spatial | электроны проводимости | ru |
dc.creator | Башкиров Е. К. | ru |
dc.date.issued | 2013 | ru |
dc.identifier | RU\НТБ СГАУ\409282 | ru |
dc.identifier.citation | Башкиров, Е. К. Методы квантовой статистической физики [Электронный ресурс] : [электрон. учеб. пособие] / Е. К. Башкиров ; М-во образования и науки Рос. Федерации, Самар. гос. ун-т, Каф. общ.и теорет. физики. - Самара : Самар. ун-т, 2013. - on-line | ru |
dc.description.abstract | Гриф. | ru |
dc.description.abstract | Труды сотрудников СамГУ (электрон. версия). | ru |
dc.description.abstract | Используемые программы: Adobe Acrobat. | ru |
dc.description.abstract | Учебное пособие составлено в соответствии с программой курса «Физика неравновесных процессов, который читается специалистам и магистрантам физического факультета СамГУ"Теоретическая физика". Основное внимание уделено методу двухвременных температурных функций Грина и его приложениям к описанию неравновесных процессов в физике твердого тела и квантовой оптики. Предназначено бакалаврам, студентам (специалистам) и магистрантам физи-ческих специальностей университетов, а также может быть интересно аспирантам, научным работникам и преподавателям вузов. | ru |
dc.format.extent | Электрон. дан. (1 файл : 451 Кб) | ru |
dc.language.iso | rus | ru |
dc.publisher | Самар. ун-т | ru |
dc.title | Методы квантовой статистической физики | ru |
dc.type | Text | ru |
dc.subject.rugasnti | 29.05 | ru |
dc.subject.udc | 530.145 | ru |
dc.textpart | к. вблизи температуры Кюри ix для продольных возбуждений, соответствующих ωp должно иметь место условие ω(q⃗ → 0) = 0. Воспользуемся для рассматриваемой модели также более сложным рас- цеплением симметричного вида 〈〈hzmh±g |h−f 〉〉 = 〈hzm〉 〈〈h±g |h−f 〉〉+ 〈h±g 〉 〈〈hzm|h−f 〉〉O (62) Введем обозначения ufg = 〈〈h+g |h−f 〉〉P vfg = 〈〈h−g |h−f 〉〉P wfg = 〈〈hzg |h−f 〉〉P λfg = 〈h−f h+g 〉+ (1R2)δfg(1− 2〈h−f h+g 〉)P µfg = 〈h−f h−g 〉P ,fg = 〈h−f hzg〉 − δfg〈h−f hzg〉O (63) С использованием приближения (63) и о... | - |
Располагается в коллекциях: | Учебные издания |
Файлы этого ресурса:
Файл | Размер | Формат | |
---|---|---|---|
Башкиров Е.К. Методы квантовой.pdf | 451.16 kB | Adobe PDF | Просмотреть/Открыть |
Показать базовое описание ресурса
Просмотр статистики
Поделиться:
Все ресурсы в архиве электронных ресурсов защищены авторским правом, все права сохранены.